多功能輻射檢測(cè)儀采用補(bǔ)償型GM計(jì)數(shù)管作為探測(cè)器，具有靈敏度高等特點(diǎn)，可準(zhǔn)確測(cè)量γ射線與X射線；以彩色液晶屏為顯示器件，使操作更為簡(jiǎn)便與人性；具有劑量率和累積劑量雙閾值報(bào)警功能，在測(cè)量范圍內(nèi)，報(bào)警閾值可任意設(shè)置，可自動(dòng)記錄報(bào)警事件，并可手動(dòng)查看報(bào)警記錄。多功能輻射檢測(cè)儀的主要應(yīng)用及功能特點(diǎn)：輻射檢測(cè)儀普遍應(yīng)用于輻照加工、衛(wèi)生防疫、進(jìn)出口商檢、放射醫(yī)療、建材、石油化工、地質(zhì)普查、廢鋼鐵、核實(shí)驗(yàn)室等放射防護(hù)監(jiān)測(cè)領(lǐng)域。輻射近場(chǎng)區(qū)：超過(guò)電抗近場(chǎng)區(qū)就到了輻射場(chǎng)區(qū)，輻射場(chǎng)區(qū)的電磁場(chǎng)已經(jīng)脫離了天線的束縛。電磁場(chǎng)近場(chǎng)輻射抑制方式

近場(chǎng)是一個(gè)物理和化學(xué)條件急劇變化的復(fù)雜區(qū)域，在該區(qū)域內(nèi)，廢物體、包裝容器、回填材料和巖石都將隨時(shí)間的變化，在溫度和輻射場(chǎng)的影響下發(fā)生相互作用，并與地下水發(fā)生作用。近場(chǎng)的設(shè)計(jì)決定了放射性核素釋放的速率。在性能評(píng)價(jià)中，近場(chǎng)向遠(yuǎn)場(chǎng)的釋放量構(gòu)成了遠(yuǎn)場(chǎng)模式計(jì)算的源項(xiàng)。在數(shù)學(xué)上的電場(chǎng)強(qiáng)度，可以被看作是兩個(gè)部分的總和，近場(chǎng)成分指的立方衰減分量強(qiáng)度隨距離（觀測(cè)點(diǎn)的天線的距離），遠(yuǎn)場(chǎng)分量的強(qiáng)度距離衰減二次組件。近的距離分界點(diǎn)是可能時(shí)，近場(chǎng)分量和遠(yuǎn)場(chǎng)成分的強(qiáng)度大致相同的時(shí)間的距離，超過(guò)這個(gè)距離，遠(yuǎn)場(chǎng)分量是遠(yuǎn)大于近場(chǎng)分量。是多少特寫的波長(zhǎng)和天線大小取決于。這里的虛數(shù)是指相位差為1/4周期的兩個(gè)組件之間的相位差。上海多媒體近場(chǎng)輻射掃描儀輻射近場(chǎng)區(qū)展示了典型的半波偶極子天線是如何產(chǎn)生電場(chǎng)和磁場(chǎng)的。

散射近場(chǎng)測(cè)量的發(fā)展動(dòng)態(tài)：散射體RCS的理論研究開(kāi)始于60年代，早期的研究主要任務(wù)是對(duì)一些典型散射體（例如，板、球、柱體）進(jìn)行理論建模并進(jìn)行數(shù)值計(jì)算，取得了較多的研究成果，檢驗(yàn)計(jì)算結(jié)果正確與否的方法是遠(yuǎn)場(chǎng)測(cè)量或緊縮場(chǎng)法。這兩種方法中的任意一種方法都是由硬件來(lái)產(chǎn)生準(zhǔn)平面波的（等幅面上幅度的起伏值≤0.25dB，等相面上相位的起伏值≤22.5°），遠(yuǎn)場(chǎng)測(cè)量法是利用增加散射體與照射源之間的距離R（通常R=5D2/λ，D為散射體截面的很大尺寸）來(lái)實(shí)現(xiàn)球面波到平面波的轉(zhuǎn)換；緊縮場(chǎng)法則是利用偏饋拋物面來(lái)產(chǎn)生平面波的。因而工程上稱為模擬平面波法，其主要缺陷是受外界環(huán)境影響很大，因此，實(shí)用起來(lái)有很多問(wèn)題（如遠(yuǎn)場(chǎng)法中對(duì)測(cè)量場(chǎng)地有苛刻的要求；緊縮場(chǎng)法對(duì)主反射面的機(jī)械精度有嚴(yán)格的要求），為了克服這些問(wèn)題，出現(xiàn)了散射近場(chǎng)的測(cè)量方法。

輻射近場(chǎng)測(cè)量的基本理論雖然已經(jīng)成熟，且在實(shí)用中也取得了較多的研究成果，但對(duì)以下問(wèn)題還應(yīng)進(jìn)行進(jìn)一步的探討研究：在前述的理論中，所有的理論公式都是在忽略多次散射耦合條件下而得出的，這些公式對(duì)常規(guī)天線的測(cè)量有一定的精度，但對(duì)低副瓣或很低副瓣天線測(cè)量就必需考慮這些因素，因此，需要建立嚴(yán)格的耦合方程。球面輻射近場(chǎng)測(cè)量能夠計(jì)算除球心以外天線任意面上任意點(diǎn)的輻射場(chǎng)，但測(cè)量及計(jì)算時(shí)間都較長(zhǎng)。柱面輻射近場(chǎng)測(cè)量能夠計(jì)算天線全部面的輻射方向圖，但在θ=-90°或90°時(shí)，柱面波展開(kāi)式中漢克爾函數(shù)已無(wú)意義，所以，柱面輻射近場(chǎng)測(cè)量適用于天線方向圖為扇形波束天線的測(cè)量。近場(chǎng)的設(shè)計(jì)決定了放射性核素釋放的速率。

輻射近場(chǎng)測(cè)量是用一個(gè)已知探頭天線（口徑幾何尺寸遠(yuǎn)小于1λ）在離開(kāi)輻射體（通常是天線）3λ～5λ的距離上掃描測(cè)量（按照取樣定理進(jìn)行抽樣）一個(gè)平面或曲面上電磁場(chǎng)的幅度和相位數(shù)據(jù)，再經(jīng)過(guò)嚴(yán)格的數(shù)學(xué)變換計(jì)算出天線遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)的電特性。當(dāng)取樣掃描面為平面時(shí)，則稱為平面近場(chǎng)測(cè)量；若取樣掃描面為柱面，則稱為柱面近場(chǎng)測(cè)量；如果取樣掃描面為球面，則稱為球面近場(chǎng)測(cè)量。其主要研究方法為模式展開(kāi)法，該方法的基本思想為：空間任意一個(gè)時(shí)諧電磁波可以分解為沿各個(gè)方向傳播的平面波或柱面波或球面波之和。在性能評(píng)價(jià)中，近場(chǎng)向遠(yuǎn)場(chǎng)的釋放量構(gòu)成了遠(yuǎn)場(chǎng)模式計(jì)算的源項(xiàng)。安徽消費(fèi)電子近場(chǎng)輻射掃描儀

通常，近場(chǎng)是指從天線開(kāi)始到1個(gè)波長(zhǎng)(λ)的距離。電磁場(chǎng)近場(chǎng)輻射抑制方式

輻射近場(chǎng)測(cè)量方法都需要測(cè)量出近場(chǎng)的相位和幅度，才能利用近場(chǎng)理論計(jì)算出天線的遠(yuǎn)場(chǎng)電特性，為了簡(jiǎn)化計(jì)算公式和測(cè)量系統(tǒng)以及降低測(cè)量時(shí)間與測(cè)量的相位誤差（在頻率f很高的情況下，即f＞80GHz，相位的測(cè)量誤差是很大的），于是，有學(xué)者提出只用近場(chǎng)測(cè)量值的幅度來(lái)重建天線遠(yuǎn)場(chǎng)的方法。該方法的基本思想為［10］：測(cè)出S1，S2兩個(gè)面的幅度值（A1，A2），人為選定S1面測(cè)量值的相位（φ1），先由S1面的幅度、相位值（A1，φ1）計(jì)算出S2面的幅度、相位值（a2，φ2），用A2代替a2，再由A2，φ2求出S1面的a1，φ1，用A1代替a1，重新由A1，φ1求出S2面新的a2，φ2，如此迭代下去，直至A1-a1≤ε，A2-a2≤ε（ε為測(cè)量精度），便可得到S1或S2面的相位分布，這時(shí)，可由S1或S2實(shí)測(cè)的幅度和迭代過(guò)程所得到的相位求得天線的遠(yuǎn)場(chǎng)電特性。由于迭代收斂等原因，這方面的研究還未付諸實(shí)施。電磁場(chǎng)近場(chǎng)輻射抑制方式

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